流經(jīng)填充床的流體，在繞過(guò)固體填充物時(shí)會(huì )發(fā)生偏斜流動(dòng)的現象。假如流體分子在填充物層中前后各次偏斜的方向之間并沒(méi)有相互關(guān)系，則流體在沿床層作軸向運動(dòng)時(shí)，某一給定分子被蘭換的徑向距離，可以用愛(ài)因斯坦(Einstein)的“隨機走動(dòng)”處理法予以描述這時(shí)，各個(gè)偏料程度在數且級上約略等于填充物的尺寸。
當示蹤物在床層中往下移動(dòng)時(shí)，它將軸向地分散。這種現象可以再用擴散模型來(lái)描述。
假如填充床比填充物長(cháng)100倍(幾乎都是如此)，軸向分散作用使高溫高壓反應釜所箱長(cháng)度比活塞流高溫高壓反應釜增加大約1%，從動(dòng)力學(xué)和催化劑再生程度的易變性方面來(lái)看，這種校正是可以忽略的。
有時(shí)發(fā)生的反應是如此快，以致僅需要很短的床層，這時(shí)軸向分散作用就變得很重要，但是在這種情況下，擴散模型也許不能應用，而申聯(lián)釜式模型似乎更真實(shí)些。實(shí)際上系統中的溝流，或通過(guò)床層截面的流量顯著(zhù)不平均，可能會(huì )引起嚴重的影響，導致大量的反應物料通過(guò)床層而未曾反應。為了避免這種情況，床層必齋比初步計算的要高得多。
某些以玻璃珠或離子交換樹(shù)脂填充床作實(shí)驗的結果，是礁藺省導意義的。在各種情況下，用直徑為0.6毫米的球形順粒，長(cháng)度為1.34米的填充床層進(jìn)行階躍示蹤實(shí)驗。所有試驗的平均線(xiàn)速度。約為4毫米/秒。
對玻璃珠填充物的F曲線(xiàn)除了有些“尾巴”外，和擴散模型很為一致。這種曲線(xiàn)已常有報道，并且表明擴散模型不能對存留于填充床“死角”中殘余徽量物料的排除作良好的描述。對離子交換樹(shù)脂順粒，在不涉及和順拉發(fā)生交換反應的情況下使用階躍示晾實(shí)驗，其給果和用玻瑞珠的十分相似。只是尾巴更顯著(zhù)些，這可能是由于示蹤物在離子交換樹(shù)脂顆粒間有少址吸附所引起?？偨Y起來(lái)說(shuō)，當在填充床設計中涉及到反應動(dòng)力學(xué)或傳質(zhì)速率時(shí)，軸向分散作用成為一個(gè)重要因素，這是罕見(jiàn)的。假如反應或傳質(zhì)很快，而床層又是一個(gè)薄層時(shí)，分散作用必須考慮。反應物流體通過(guò)床層，在填充物中比一般的疏松之處—例如在靠近管壁處，將會(huì )出現“溝流”。這種情況通常會(huì )導致高溫高壓反應釜性能降低，并且不能用擴散模型來(lái)描述。管徑和順位粒度之比愈小，溝流作用往往就愈是嚴重，并且當比值約小于20時(shí)就嚴重了。因此，當把小直徑填充床的中試實(shí)驗結果，.用于放大時(shí)必須注意這個(gè)問(wèn)題。在這種情況下，擴散流動(dòng)模型不會(huì )有多大幫助。
當示蹤物在床層中往下移動(dòng)時(shí)，它將軸向地分散。這種現象可以再用擴散模型來(lái)描述。
假如填充床比填充物長(cháng)100倍(幾乎都是如此)，軸向分散作用使高溫高壓反應釜所箱長(cháng)度比活塞流高溫高壓反應釜增加大約1%，從動(dòng)力學(xué)和催化劑再生程度的易變性方面來(lái)看，這種校正是可以忽略的。
有時(shí)發(fā)生的反應是如此快，以致僅需要很短的床層，這時(shí)軸向分散作用就變得很重要，但是在這種情況下，擴散模型也許不能應用，而申聯(lián)釜式模型似乎更真實(shí)些。實(shí)際上系統中的溝流，或通過(guò)床層截面的流量顯著(zhù)不平均，可能會(huì )引起嚴重的影響，導致大量的反應物料通過(guò)床層而未曾反應。為了避免這種情況，床層必齋比初步計算的要高得多。
某些以玻璃珠或離子交換樹(shù)脂填充床作實(shí)驗的結果，是礁藺省導意義的。在各種情況下，用直徑為0.6毫米的球形順粒，長(cháng)度為1.34米的填充床層進(jìn)行階躍示蹤實(shí)驗。所有試驗的平均線(xiàn)速度。約為4毫米/秒。
對玻璃珠填充物的F曲線(xiàn)除了有些“尾巴”外，和擴散模型很為一致。這種曲線(xiàn)已常有報道，并且表明擴散模型不能對存留于填充床“死角”中殘余徽量物料的排除作良好的描述。對離子交換樹(shù)脂順粒，在不涉及和順拉發(fā)生交換反應的情況下使用階躍示晾實(shí)驗，其給果和用玻瑞珠的十分相似。只是尾巴更顯著(zhù)些，這可能是由于示蹤物在離子交換樹(shù)脂顆粒間有少址吸附所引起?？偨Y起來(lái)說(shuō)，當在填充床設計中涉及到反應動(dòng)力學(xué)或傳質(zhì)速率時(shí)，軸向分散作用成為一個(gè)重要因素，這是罕見(jiàn)的。假如反應或傳質(zhì)很快，而床層又是一個(gè)薄層時(shí)，分散作用必須考慮。反應物流體通過(guò)床層，在填充物中比一般的疏松之處—例如在靠近管壁處，將會(huì )出現“溝流”。這種情況通常會(huì )導致高溫高壓反應釜性能降低，并且不能用擴散模型來(lái)描述。管徑和順位粒度之比愈小，溝流作用往往就愈是嚴重，并且當比值約小于20時(shí)就嚴重了。因此，當把小直徑填充床的中試實(shí)驗結果，.用于放大時(shí)必須注意這個(gè)問(wèn)題。在這種情況下，擴散流動(dòng)模型不會(huì )有多大幫助。
